螺旋風(fēng)管阻力的比較
我們?cè)谶M(jìn)行通風(fēng)管道計(jì)算時(shí)，通常離不開(kāi)流量（風(fēng)量）、單位摩擦阻力、雷諾數(shù)和摩擦阻力系數(shù)這四大要素。
計(jì)算時(shí)，通過(guò)簡(jiǎn)化雷諾公式為
Ro=vd/ν
式中v為運(yùn)動(dòng)粘滯系數(shù)（米2/秒）
ν為風(fēng)速（米/秒）
d為風(fēng)管內(nèi)徑（米）
從這一公式中也可以看，運(yùn)動(dòng)粘滯系數(shù)和管徑一定的情況下，雷諾數(shù)越大，ν值也就越小，其動(dòng)力越小。
根據(jù)英國(guó)學(xué)者雷諾的實(shí)驗(yàn)所知，層流和率流的產(chǎn)生，興流體流經(jīng)的容積斷面尺寸、特征速度（平均流速）和流體的粘性系數(shù)以及密度有關(guān)、見(jiàn)無(wú)量綱量---Ro相似準(zhǔn)則數(shù)公式：
Ro=udP/U=ud/ν
式中：
Ro--為無(wú)量綱量（相似準(zhǔn)則數(shù)）
u--為平均流速。
d--為特征尺寸。
P--為液體的密度。
U--為液體的粘性系數(shù)。
ν--為特征速度。
根據(jù)公式：我們可以求證斷面面積為1平方米的矩形管和橢圓管的相似準(zhǔn)則Ro，假設(shè)流經(jīng)此管道水的平均流速u(mài)為5m/s，特征速度ν為1.13×10-6m2/s.斷面形狀為矩形時(shí)的相似準(zhǔn)則數(shù)為Ro1;斷面形狀為橢圓形狀時(shí)的相似準(zhǔn)則數(shù)為Ro2。將已知條件代入無(wú)量綱量公式，Ro1=5×1/(1.13×10-6)>Ro2=0.5×0.5×1.28/(1.13×1)
通過(guò)計(jì)算，斷面為矩形的1平方米矩形管道雷諾數(shù)大于斷面為橢圓形的1平方米橢圓形管道雷諾數(shù)。這也說(shuō)明了矩形風(fēng)管的阻力大于橢圓狀的風(fēng)管。
螺旋風(fēng)管的用途
螺旋風(fēng)管空氣射流通風(fēng)技術(shù)是一種高的效率的通風(fēng)技術(shù)，其技術(shù)原理是通過(guò)系統(tǒng)管路上設(shè)置的空氣噴嘴噴射出高速氣流，誘導(dǎo)和驅(qū)動(dòng)其周?chē)目諝庀蚯斑\(yùn)動(dòng)，引導(dǎo)熱量隨著空氣推向排風(fēng)部位，從而達(dá)到通風(fēng)換氣的目的?？諝馍淞魍L(fēng)技術(shù)的理論來(lái)自動(dòng)量守恒定律和流體力學(xué)中射流的擾動(dòng)特性，它以高速?lài)姵龅纳倭繗怏w有效地誘導(dǎo)及攪拌周?chē)o止的大量空氣，并帶動(dòng)這些空氣至特定的目標(biāo)方向。螺旋風(fēng)管空氣射流通風(fēng)系統(tǒng)的空氣噴流屬于等溫自由紊流圓射流形式。
當(dāng)空氣射流離開(kāi)噴嘴后，射流邊界與周?chē)鷼怏w不斷進(jìn)行動(dòng)量、質(zhì)量交換，螺旋風(fēng)管，周?chē)諝獠粩啾痪砣耄淞髁髁坎粩嘣黾?，鍍鋅螺旋風(fēng)管廠家，斷面不斷擴(kuò)大。而射流速度則因與周?chē)諝獾膭?dòng)量交換而不斷下降，當(dāng)射流邊界層擴(kuò)散到軸心時(shí)，射流發(fā)展到主體段，隨著射程的繼續(xù)增加，射流速度繼續(xù)減小，鍍鋅螺旋風(fēng)管報(bào)價(jià)，后直至消失。假設(shè)噴嘴出口處的射流風(fēng)量為0.1m/s（360m/h），其噴嘴出口處的氣流速度很高，可達(dá)到5Om/s，螺旋風(fēng)管供應(yīng)商，當(dāng)射流速度降至5m/s時(shí)，射流風(fēng)量將增至1m/s（3600m/h），空間中大量的靜止空氣被帶動(dòng)，并與射流一起形成局部氣流，從而達(dá)到通風(fēng)換氣的目的。
在線客服
18158850600
393172868@qq.com
